СДЕЛАЙТЕ СВОИ УРОКИ ЕЩЁ ЭФФЕКТИВНЕЕ, А ЖИЗНЬ СВОБОДНЕЕ

Благодаря готовым учебным материалам для работы в классе и дистанционно

Скидки до 50 % на комплекты
только до

Готовые ключевые этапы урока всегда будут у вас под рукой

Организационный момент

Проверка знаний

Объяснение материала

Закрепление изученного

Итоги урока

Принцип относительности Галилея

Категория: Физика

Нажмите, чтобы узнать подробности

Просмотр содержимого документа
«Принцип относительности Галилея»

Принцип относительности Галилея.

Принцип относительности Галилея.

Рассмотрим две система отсчета движущиеся друг относительно друга с постоянной скорости ϑ 0 . Один из них условно неподвижна - К. Тогда вторая система К ’ прямолинейно и равномерно. К система с координатами х , у , z , а К ’  х ’ , у ’ , z ’ . х= х’ + ϑ 0 t, y=y’ , z=z’  (1) Это называется преобразованием Галилея. (1) справедлив при ϑ
  • Рассмотрим две система отсчета движущиеся друг относительно друга с постоянной скорости ϑ 0 . Один из них условно неподвижна - К. Тогда вторая система К ’ прямолинейно и равномерно. К система с координатами х , у , z , а К ’ х ’ , у ’ , z ’ .

х= х’ + ϑ 0 t, y=y’ , z=z’ (1)

  • Это называется преобразованием Галилея. (1) справедлив при ϑ
Рис.1. Движение К’ системы относительно К

Рис.1. Движение К’ системы относительно К

Три скалярных соотношения (6) эквивалентны следующему соотношению между вектором скорости ϑ по отношению к системе К и вектор скорости ϑ ’ по отношению к системе К ’ : ϑ = ϑ ’ + ϑ 0   (3) Любая система отсчета, движущаяся относительно некоторой инерциальной системы с постоянной скоростью будет также инерциальной. Чтобы показать это (3) продифференцируем по времени:  а = а ’   (4)
  • Три скалярных соотношения (6) эквивалентны следующему соотношению между вектором скорости ϑ по отношению к системе К и вектор скорости ϑ ’ по отношению к системе К ’ :

ϑ = ϑ ’ + ϑ 0 (3)

  • Любая система отсчета, движущаяся относительно некоторой инерциальной системы с постоянной скоростью будет также инерциальной. Чтобы показать это (3) продифференцируем по времени:

а = а ’ (4)

Отсюда следует, что ускорение какого-либо тела во всех системах отсчета, движущихся друг относительно друга прямолинейно и равномерно, оказывается одним и тем же. Если одна из этих система инерциальна, то  а = 0, также а ’ =0. Положение о том, что все механические явления в различных инерциальных система отсчета протекают одинаковым образом, вследствие чего никакими механическими опытами невозможно установить, покоится данная система отсчета или движется прямолинейно и равномерно, носит название принцип относительности Галилея.
  • Отсюда следует, что ускорение какого-либо тела во всех системах отсчета, движущихся друг относительно друга прямолинейно и равномерно, оказывается одним и тем же. Если одна из этих система инерциальна, то а = 0, также а ’ =0.
  • Положение о том, что все механические явления в различных инерциальных система отсчета протекают одинаковым образом, вследствие чего никакими механическими опытами невозможно установить, покоится данная система отсчета или движется прямолинейно и равномерно, носит название принцип относительности Галилея.